<?xml version="1.0" encoding="UTF-8"?><rss xmlns:dc="http://purl.org/dc/elements/1.1/" xmlns:content="http://purl.org/rss/1.0/modules/content/" xmlns:atom="http://www.w3.org/2005/Atom" version="2.0"><channel><title><![CDATA[Obsidian Vault]]></title><description><![CDATA[Obsidian digital garden]]></description><link>http://github.com/dylang/node-rss</link><image><url>site-lib/media/favicon.png</url><title>Obsidian Vault</title><link></link></image><generator>Webpage HTML Export plugin for Obsidian</generator><lastBuildDate>Sat, 27 Jun 2026 05:45:08 GMT</lastBuildDate><atom:link href="site-lib/rss.xml" rel="self" type="application/rss+xml"/><pubDate>Sat, 27 Jun 2026 05:44:57 GMT</pubDate><ttl>60</ttl><dc:creator></dc:creator><item><title><![CDATA[index]]></title><description><![CDATA[<a data-href="大学物理2" href="大学物理2.html" class="internal-link" target="_self" rel="noopener nofollow">大学物理2</a>]]></description><link>index.html</link><guid isPermaLink="false">index.md</guid><pubDate>Sat, 27 Jun 2026 05:44:28 GMT</pubDate></item><item><title><![CDATA[未命名]]></title><description><![CDATA[表格36 个结果排序0筛选0属性搜索新建显示 36名称八、热力学第二定律大学物理2第14章 气体动理论第八章 波动光学第七章 机械波第十五章 热力学基础二、光的相干性二、热力学第一定律二、状态参量、平衡态与准静态过程二.机械波的产生与传播九、可逆过程与不可逆过程六、波的叠加原理与波的干涉六、光栅衍射六、麦克斯韦速率分布律六、循环过程七、卡诺循环七、驻波三、分波阵面法干涉三、理想气体的物态方程三、理想气体准静态过程三、平面简谐波的波函数十、卡诺定理四、波的能量四、分振幅法干涉（薄膜干涉）四、绝热过程四、理想气体的压强与温度未命名.base五、单缝衍射（夫琅禾费衍射）五、惠更斯原理与波的衍射五、理想气体准静态过程公式汇总五、能量均分定理与理想气体内能一、波动与振动的基本关系一、光的本性一、基本概念]]></description><link>未命名.html</link><guid isPermaLink="false">未命名.base</guid><pubDate>Tue, 23 Jun 2026 15:34:10 GMT</pubDate></item><item><title><![CDATA[第十五章  热力学基础]]></title><description><![CDATA[<a data-href="一、基本概念" href="一、基本概念.html" class="internal-link" target="_self" rel="noopener nofollow">一、基本概念</a><br>
<a data-href="二、热力学第一定律" href="二、热力学第一定律.html" class="internal-link" target="_self" rel="noopener nofollow">二、热力学第一定律</a><br>
<a data-href="三、理想气体准静态过程" href="三、理想气体准静态过程.html" class="internal-link" target="_self" rel="noopener nofollow">三、理想气体准静态过程</a><br>
<a data-href="四、绝热过程" href="四、绝热过程.html" class="internal-link" target="_self" rel="noopener nofollow">四、绝热过程</a><br>
<a data-href="五、理想气体准静态过程公式汇总" href="五、理想气体准静态过程公式汇总.html" class="internal-link" target="_self" rel="noopener nofollow">五、理想气体准静态过程公式汇总</a><br>
<a data-href="六、循环过程" href="六、循环过程.html" class="internal-link" target="_self" rel="noopener nofollow">六、循环过程</a><br>
<a data-href="七、卡诺循环" href="七、卡诺循环.html" class="internal-link" target="_self" rel="noopener nofollow">七、卡诺循环</a><br>
<a data-href="八、热力学第二定律" href="八、热力学第二定律.html" class="internal-link" target="_self" rel="noopener nofollow">八、热力学第二定律</a><br>
<a data-href="九、可逆过程与不可逆过程" href="九、可逆过程与不可逆过程.html" class="internal-link" target="_self" rel="noopener nofollow">九、可逆过程与不可逆过程</a><br>
<a data-href="十、卡诺定理" href="十、卡诺定理.html" class="internal-link" target="_self" rel="noopener nofollow">十、卡诺定理</a>
[[]]></description><link>第十五章-热力学基础.html</link><guid isPermaLink="false">第十五章  热力学基础.md</guid><pubDate>Tue, 23 Jun 2026 10:10:14 GMT</pubDate></item><item><title><![CDATA[十、卡诺定理]]></title><description><![CDATA[
在相同高低温热源之间工作的一切可逆热机，效率相等，与工作物质无关。
在相同高低温热源之间工作的不可逆热机，效率不可能高于可逆热机。
]]></description><link>十、卡诺定理.html</link><guid isPermaLink="false">十、卡诺定理.md</guid><pubDate>Tue, 23 Jun 2026 10:09:06 GMT</pubDate></item><item><title><![CDATA[九、可逆过程与不可逆过程]]></title><description><![CDATA[
系统从 ，若能从 且外界同时恢复原状，则该过程可逆。
条件： 过程无限缓慢（准静态）；
无耗散力（无摩擦、粘滞等）。 不能使系统和外界同时恢复原状的过程。
自然界一切与热现象有关的实际宏观过程都是不可逆的。 一切自发过程总是沿着无序性增大的方向进行（熵增原理的雏形）。
]]></description><link>九、可逆过程与不可逆过程.html</link><guid isPermaLink="false">九、可逆过程与不可逆过程.md</guid><pubDate>Tue, 23 Jun 2026 10:08:38 GMT</pubDate></item><item><title><![CDATA[八、热力学第二定律]]></title><description><![CDATA[
热量不能自动从低温物体传到高温物体。
气体不会自动收缩到容器一边。
机械能可全部转化为内能，但内能不可能自动全部转化为机械能。
不可能从单一热源吸取热量，使之完全变为有用功，而不产生其他影响。
第二类永动机（单热源热机）不可能制成。
不意味着热不能完全转变为功（等温膨胀即可），但必须伴随其他变化。
不可能把热量从低温物体传到高温物体，而不引起外界的变化。
不意味着热量不能从低温传到高温（制冷机即可），但必须伴随外界做功。 违反开尔文表述 → 违反克劳修斯表述；
违反克劳修斯表述 → 违反开尔文表述。
两种表述完全等效。
]]></description><link>八、热力学第二定律.html</link><guid isPermaLink="false">八、热力学第二定律.md</guid><pubDate>Tue, 23 Jun 2026 10:08:12 GMT</pubDate></item><item><title><![CDATA[七、卡诺循环]]></title><description><![CDATA[
两个等温过程 + 两个绝热过程。
工作在两个恒温热源 （高温）和 （低温）之间。 效率仅取决于两热源温度 、，与工作物质无关。
效率总是小于 （）。
提高效率途径：升高 或降低 。
在相同高低温热源间工作的一切热机中，卡诺热机效率最高。
]]></description><link>七、卡诺循环.html</link><guid isPermaLink="false">七、卡诺循环.md</guid><pubDate>Tue, 23 Jun 2026 10:07:48 GMT</pubDate></item><item><title><![CDATA[六、循环过程]]></title><description><![CDATA[
系统经历一系列变化又回到初始状态的过程。
特征：（内能不变）。 图上为闭合曲线。
净功 = 闭合曲线包围的面积。 顺时针方向。
系统对外做净功。
热机效率： ：从高温热源吸收的热量；：向低温热源放出的热量。 逆时针方向。
外界对系统做净功。
致冷系数： ]]></description><link>六、循环过程.html</link><guid isPermaLink="false">六、循环过程.md</guid><pubDate>Tue, 23 Jun 2026 10:07:26 GMT</pubDate></item><item><title><![CDATA[五、理想气体准静态过程公式汇总]]></title><link>五、理想气体准静态过程公式汇总.html</link><guid isPermaLink="false">五、理想气体准静态过程公式汇总.md</guid><pubDate>Tue, 23 Jun 2026 10:07:06 GMT</pubDate></item><item><title><![CDATA[四、绝热过程]]></title><description><![CDATA[
（系统与外界无热量交换）
绝热摩尔热容：
绝热过程中，系统对外做功消耗内能。
绝热线斜率： 等温线斜率： 结论：，绝热线比等温线更陡，体积变化相同时绝热过程压强变化更大。
]]></description><link>四、绝热过程.html</link><guid isPermaLink="false">四、绝热过程.md</guid><pubDate>Tue, 23 Jun 2026 10:06:36 GMT</pubDate></item><item><title><![CDATA[三、理想气体准静态过程]]></title><description><![CDATA[
过程特点：，
过程方程：
内能增量： 功：
热量： 定体摩尔热容： 过程特点：
过程方程：
内能增量： 功： 热量： 定压摩尔热容（迈耶公式）： 比热容比（绝热指数）： 过程特点：，
过程方程：
内能增量：
功： 热量： 等温过程中，吸收的热量全部转化为对外做功。
]]></description><link>三、理想气体准静态过程.html</link><guid isPermaLink="false">三、理想气体准静态过程.md</guid><pubDate>Tue, 23 Jun 2026 10:06:00 GMT</pubDate></item><item><title><![CDATA[二、热力学第一定律]]></title><description><![CDATA[系统从外界吸收的热量，一部分用于增加内能，另一部分用于对外做功。
微分形式（无限小过程）： 是包含热量在内的能量守恒定律。
第一类永动机（不消耗能量而不断对外做功）不可能制成。
适用于任何系统、任何过程（初末态须为平衡态）。
]]></description><link>二、热力学第一定律.html</link><guid isPermaLink="false">二、热力学第一定律.md</guid><pubDate>Tue, 23 Jun 2026 10:05:24 GMT</pubDate></item><item><title><![CDATA[一、基本概念]]></title><description><![CDATA[
热力学系统在一定状态下所具有的能量。
内能是状态量，只取决于系统的始末状态，与过程无关。
理想气体内能： 内能增量（适用于所有过程）： 系统与外界能量交换的一种方式。
准静态过程中，系统对外做功： 功是过程量，与路径有关。
几何意义： 图中曲线下的面积。
物理本质：分子无规则热运动与规则机械运动之间的能量转换。 系统间由于温度差而传递的能量。
热量是过程量，与路径有关。
单位换算： 系统吸热：；系统放热：。 热容 ：温度升高 K 所需吸收的热量。
比热 ：单位质量物质的热容。
摩尔热容 ： mol 物质的热容。
| 过程 | 名称 | 符号 | 定义 |
|------|------|------|------|
| 等体 | 定体摩尔热容 | | |
| 等压 | 定压摩尔热容 | | |
]]></description><link>一、基本概念.html</link><guid isPermaLink="false">一、基本概念.md</guid><pubDate>Tue, 23 Jun 2026 10:04:58 GMT</pubDate></item><item><title><![CDATA[第14章  气体动理论]]></title><description><![CDATA[<a data-href="一、物质的微观模型与统计规律性" href="一、物质的微观模型与统计规律性.html" class="internal-link" target="_self" rel="noopener nofollow">一、物质的微观模型与统计规律性</a><br>
<a data-href="二、状态参量、平衡态与准静态过程" href="二、状态参量、平衡态与准静态过程.html" class="internal-link" target="_self" rel="noopener nofollow">二、状态参量、平衡态与准静态过程</a><br>
<a data-href="三、理想气体的物态方程" href="三、理想气体的物态方程.html" class="internal-link" target="_self" rel="noopener nofollow">三、理想气体的物态方程</a><br>
<a data-href="四、理想气体的压强与温度" href="四、理想气体的压强与温度.html" class="internal-link" target="_self" rel="noopener nofollow">四、理想气体的压强与温度</a><br>
<a data-href="五、能量均分定理与理想气体内能" href="五、能量均分定理与理想气体内能.html" class="internal-link" target="_self" rel="noopener nofollow">五、能量均分定理与理想气体内能</a><br>
<a data-href="六、麦克斯韦速率分布律" href="六、麦克斯韦速率分布律.html" class="internal-link" target="_self" rel="noopener nofollow">六、麦克斯韦速率分布律</a>]]></description><link>第14章-气体动理论.html</link><guid isPermaLink="false">第14章  气体动理论.md</guid><pubDate>Tue, 23 Jun 2026 10:02:40 GMT</pubDate></item><item><title><![CDATA[六、麦克斯韦速率分布律]]></title><description><![CDATA[
定义：，表示速率在 附近单位速率区间内的分子数占总分子数的比率。
麦克斯韦分布函数（平衡态理想气体）： 归一化条件： 某一速率区间 内的分子比率： 三者大小关系：
温度越高，曲线变平坦， 增大；
分子质量越大， 越小，曲线变尖锐。
]]></description><link>六、麦克斯韦速率分布律.html</link><guid isPermaLink="false">六、麦克斯韦速率分布律.md</guid><pubDate>Tue, 23 Jun 2026 10:01:56 GMT</pubDate></item><item><title><![CDATA[五、能量均分定理与理想气体内能]]></title><description><![CDATA[
确定物体空间位置所需的独立坐标数。
单原子分子：（平动）
刚性双原子分子：（3平动 + 2转动）
刚性多原子分子：（3平动 + 3转动） 在平衡态下，气体分子每个自由度的平均动能均为 。
刚性分子的平均总动能： 理想气体分子间无势能，且刚性分子无振动，故内能 = 所有分子动能之和。
1 mol 理想气体内能： mol 理想气体内能： 内能是温度 的单值函数，与 、 无关。
温度变化 时内能变化： ]]></description><link>五、能量均分定理与理想气体内能.html</link><guid isPermaLink="false">五、能量均分定理与理想气体内能.md</guid><pubDate>Tue, 23 Jun 2026 10:01:26 GMT</pubDate></item><item><title><![CDATA[四、理想气体的压强与温度]]></title><description><![CDATA[
分子视为质点（体积忽略）；
分子间及分子与器壁碰撞为完全弹性碰撞；
除碰撞瞬间外，分子间无相互作用；
分子遵循经典力学规律。 分子数密度 均匀；
分子速度各方向等概率： 其中 为分子的平均平动动能。
压强是大量分子对器壁碰撞的统计平均结果，对单个分子无意义。 温度的微观本质：温度是分子平均平动动能的量度。
温度也是统计量，对少数分子无意义。 同温下，分子质量越小，方均根速率越大。
]]></description><link>四、理想气体的压强与温度.html</link><guid isPermaLink="false">四、理想气体的压强与温度.md</guid><pubDate>Tue, 23 Jun 2026 10:00:54 GMT</pubDate></item><item><title><![CDATA[三、理想气体的物态方程]]></title><description><![CDATA[理想气体严格满足：
：物质的量（mol）
：气体总质量
：摩尔质量
（普适气体常量）
]]></description><link>三、理想气体的物态方程.html</link><guid isPermaLink="false">三、理想气体的物态方程.md</guid><pubDate>Tue, 23 Jun 2026 10:00:00 GMT</pubDate></item><item><title><![CDATA[二、状态参量、平衡态与准静态过程]]></title><description><![CDATA[
孤立系统：与外界无能量和物质交换；
封闭系统：与外界仅有能量交换；
开放系统：与外界有能量和物质交换。 体积 ：分子热运动所能达到的空间。
压强 ：大量分子碰撞器壁的平均效果，单位面积上的正压力。 温度 ：分子热运动剧烈程度的量度。 热力学温标（K）与摄氏温标关系： 在不受外界影响的条件下，系统宏观性质均匀一致、不随时间变化的状态。
本质：热动平衡（微观仍在运动，宏观不变）。
理想化的概念。 过程中每一时刻系统都无限接近于平衡态的过程。
弛豫时间 ：系统从一平衡态到相邻平衡态所需时间。
]]></description><link>二、状态参量、平衡态与准静态过程.html</link><guid isPermaLink="false">二、状态参量、平衡态与准静态过程.md</guid><pubDate>Tue, 23 Jun 2026 09:59:18 GMT</pubDate></item><item><title><![CDATA[一、物质的微观模型与统计规律性]]></title><description><![CDATA[
物质由大量分子（或原子）组成，分子间存在空隙。
分子在永不停息地作无规则热运动（布朗运动是典型例证）。
分子间存在相互作用力（引力和斥力），但作用范围很小（短程力）。
大量分子的无规则运动服从统计规律性（如伽尔顿板实验）。 只适用于大量分子的整体，对少数分子无意义。
宏观量是微观量的统计平均值。
]]></description><link>一、物质的微观模型与统计规律性.html</link><guid isPermaLink="false">一、物质的微观模型与统计规律性.md</guid><pubDate>Tue, 23 Jun 2026 09:58:46 GMT</pubDate></item><item><title><![CDATA[第八章  波动光学]]></title><description><![CDATA[<a data-href="一、光的本性" href="一、光的本性.html" class="internal-link" target="_self" rel="noopener nofollow">一、光的本性</a><br>
<a data-href="二、光的相干性" href="二、光的相干性.html" class="internal-link" target="_self" rel="noopener nofollow">二、光的相干性</a><br>
<a data-href="三、分波阵面法干涉" href="三、分波阵面法干涉.html" class="internal-link" target="_self" rel="noopener nofollow">三、分波阵面法干涉</a><br>
<a data-href="四、分振幅法干涉（薄膜干涉）" href="四、分振幅法干涉（薄膜干涉）.html" class="internal-link" target="_self" rel="noopener nofollow">四、分振幅法干涉（薄膜干涉）</a><br>
<a data-href="五、单缝衍射（夫琅禾费衍射）" href="五、单缝衍射（夫琅禾费衍射）.html" class="internal-link" target="_self" rel="noopener nofollow">五、单缝衍射（夫琅禾费衍射）</a><br>
<a data-href="六、光栅衍射" href="六、光栅衍射.html" class="internal-link" target="_self" rel="noopener nofollow">六、光栅衍射</a>]]></description><link>第八章-波动光学.html</link><guid isPermaLink="false">第八章  波动光学.md</guid><pubDate>Tue, 23 Jun 2026 09:56:04 GMT</pubDate></item><item><title><![CDATA[六、光栅衍射]]></title><description><![CDATA[
大量等宽等间距的平行狭缝（透射光栅）或刻痕（反射光栅）。
光栅常数： （：缝宽，：不透光部分宽度） 光栅衍射 = 多缝干涉 受 单缝衍射 调制；
条纹特点：明纹很亮、很窄，暗区很宽。 为主极大级次。 同时满足光栅方程和单缝衍射暗纹条件时，该级次主极大消失： 由 ： 若 为整数，实际最高级次为 ；
若 为小数，取整即可；
最后需扣除缺级级次。 白光照射时，中央为白色明纹；
两侧形成从紫到红对称排列的彩色条纹（光栅光谱）。
]]></description><link>六、光栅衍射.html</link><guid isPermaLink="false">六、光栅衍射.md</guid><pubDate>Tue, 23 Jun 2026 09:55:12 GMT</pubDate></item><item><title><![CDATA[五、单缝衍射（夫琅禾费衍射）]]></title><description><![CDATA[
光绕过障碍物进入几何阴影区的现象。
衍射显著条件：障碍物线度与波长可比拟。 波阵面上各点均可视为子波源；
各子波在空间相遇时相干叠加，决定该点光强。 将缝宽 处的波阵面分割成若干半波带；
相邻半波带对应光线在屏上干涉相消。
最大光程差： 明暗纹条件： 中央明纹（）： 暗纹位置： 明纹位置： 中央明纹线宽度： 其他明纹线宽度： 中央明纹角宽度： 中央明纹光强最大；
次级明纹光强随级次增大迅速减弱；
暗纹处光强为零。 干涉：有限束光（如两束）的叠加；
衍射：无数子波的相干叠加，本质也是干涉。
]]></description><link>五、单缝衍射（夫琅禾费衍射）.html</link><guid isPermaLink="false">五、单缝衍射（夫琅禾费衍射）.md</guid><pubDate>Tue, 23 Jun 2026 09:54:44 GMT</pubDate></item><item><title><![CDATA[四、分振幅法干涉（薄膜干涉）]]></title><description><![CDATA[
特点：薄膜厚度 均匀，入射角 相同的光线对应同一级条纹。
光程差（考虑半波损失）： 明暗纹条件： 垂直入射（）： 条纹特点： 明暗相间的同心圆环；
内疏外密；
中心级次高，越往外级次越低；
膜厚增大时，条纹向外冒出。 增透膜（如氟化镁 镀在 玻璃上）： 目的：使反射光干涉减弱（透射增强）。
条件（两反射面均有半波损失时）： 最小厚度： 增反膜：使反射光干涉加强。 劈尖：两平面间有很小夹角 ，形成空气膜或介质膜。
光程差（垂直入射）： 明暗纹条件： 相邻明（暗）纹对应厚度差： 相邻条纹间距： 条纹特点：与棱边平行的、等间距的直条纹。
应用： 测量细丝直径、薄片厚度： 检测工件表面平整度（根据条纹弯曲方向判断凹凸）。 装置：平凸透镜与平板玻璃之间的空气膜。
光程差（垂直入射，空气 ）： 明暗纹条件： 环半径（中心为暗斑）： 条纹特点： 明暗相间的同心圆环；
内疏外密；
中心为暗斑（）；
级次从中心向外递增（与等倾干涉相反）。 应用：测量透镜曲率半径 或波长 ： ]]></description><link>四、分振幅法干涉（薄膜干涉）.html</link><guid isPermaLink="false">四、分振幅法干涉（薄膜干涉）.md</guid><pubDate>Tue, 23 Jun 2026 09:54:16 GMT</pubDate></item><item><title><![CDATA[三、分波阵面法干涉]]></title><description><![CDATA[
光路图要点：、 为相干光源， 为缝屏距， 为双缝间距。
光程差（空气中）： 明暗纹条件： 明暗纹位置： 条纹间距： 条纹特点： 明暗相间、等间距、对称分布的直条纹；
各级明纹光强相等；
白光照射时，中央为白色条纹，两侧出现彩色条纹。 讨论： 越大， 越大； 越小， 越大； 越大， 越大；
放入水中（折射率 ）： 条纹间距变密。 原理：平面镜的反射光等效于虚光源 ， 与 构成相干光源。
重要结论：反射光有 相位突变（半波损失），导致接触点 处出现暗纹。
半波损失：光从光疏介质射向光密介质反射时，反射光相位突变 ，相当于附加 的光程差。
]]></description><link>三、分波阵面法干涉.html</link><guid isPermaLink="false">三、分波阵面法干涉.md</guid><pubDate>Tue, 23 Jun 2026 09:53:18 GMT</pubDate></item><item><title><![CDATA[二、光的相干性]]></title><description><![CDATA[
振动方向相同；
振动频率相同；
相位相同或相位差恒定。 间歇性：每个原子发光是间歇的，每次发出一个波列，波列长度 ， s。
随机性：各次发出的波列频率、振动方向、相位均可能不同。 分波阵面法：杨氏双缝干涉、劳埃德镜、菲涅耳双棱镜。
分振幅法：薄膜干涉（等倾干涉、等厚干涉）。 光在折射率为 的介质中传播几何路程 时，光程定义为： 多种介质： 光程差： 相位差与光程差的关系： （其中 为真空中波长） 平行光经透镜会聚于焦点时，各光线光程相等。
]]></description><link>二、光的相干性.html</link><guid isPermaLink="false">二、光的相干性.md</guid><pubDate>Tue, 23 Jun 2026 09:52:34 GMT</pubDate></item><item><title><![CDATA[一、光的本性]]></title><description><![CDATA[
波动性：干涉、衍射、偏振（电磁波理论）。
粒子性：黑体辐射、光电效应、康普顿效应（量子理论）。
可见光：能引起人眼视觉响应的电磁波，波长范围约 400 nm ~ 760 nm。
光矢量：光学中用电场强度 代表光振动，称为光矢量。
光强：，即光强与光矢量振幅的平方成正比。
]]></description><link>一、光的本性.html</link><guid isPermaLink="false">一、光的本性.md</guid><pubDate>Tue, 23 Jun 2026 09:52:02 GMT</pubDate></item><item><title><![CDATA[第七章  机械波]]></title><description><![CDATA[<a data-href="一、波动与振动的基本关系" href="一、波动与振动的基本关系.html" class="internal-link" target="_self" rel="noopener nofollow">一、波动与振动的基本关系</a><br>
<a data-href="二.机械波的产生与传播" href="二.机械波的产生与传播.html" class="internal-link" target="_self" rel="noopener nofollow">二.机械波的产生与传播</a><br>
<a data-href="三、平面简谐波的波函数" href="三、平面简谐波的波函数.html" class="internal-link" target="_self" rel="noopener nofollow">三、平面简谐波的波函数</a><br>
<a data-href="四、波的能量" href="四、波的能量.html" class="internal-link" target="_self" rel="noopener nofollow">四、波的能量</a><br>
<a data-href="五、惠更斯原理与波的衍射" href="五、惠更斯原理与波的衍射.html" class="internal-link" target="_self" rel="noopener nofollow">五、惠更斯原理与波的衍射</a><br>
<a data-href="六、波的叠加原理与波的干涉" href="六、波的叠加原理与波的干涉.html" class="internal-link" target="_self" rel="noopener nofollow">六、波的叠加原理与波的干涉</a><br>
<a data-href="七、驻波" href="七、驻波.html" class="internal-link" target="_self" rel="noopener nofollow">七、驻波</a>]]></description><link>第七章-机械波.html</link><guid isPermaLink="false">第七章  机械波.md</guid><pubDate>Tue, 23 Jun 2026 09:47:18 GMT</pubDate></item><item><title><![CDATA[七、驻波]]></title><description><![CDATA[
两列振幅相同、频率相同、沿相反方向传播的相干波叠加。
是干涉的特例。
入射波：反射波：合成波：
存在波腹（振幅最大，位置：x = k·λ/2）和波节（振幅为零，位置：x = (2k+1)·λ/4）。
相邻波腹（或波节）间距 = λ/2。
同一波节两侧各点相位相反（相差 π）。
同一波节间各点相位相同。
无相位传播，无能量传播（能量在波腹与波节间转换）。
驻波不是行波，是一种特殊的振动模式。 波从波疏介质射向波密介质并在界面反射时，反射波相位突变 π，相当于损失半个波长。
透射波无相位突变。
两端固定的弦形成驻波条件：对应频率：
n=1：基频（基音）。
n=2,3,...：谐频（泛音）。
]]></description><link>七、驻波.html</link><guid isPermaLink="false">七、驻波.md</guid><pubDate>Tue, 23 Jun 2026 09:45:52 GMT</pubDate></item><item><title><![CDATA[六、波的叠加原理与波的干涉]]></title><description><![CDATA[
独立性：各波相遇后互不干扰，保持各自特性继续传播。
叠加性：相遇区任一质点的振动为各波单独在该点引起振动的合成。 频率相同。
振动方向相同。
相位差恒定。
两波源 S₁、S₂ 到达 P 点的相位差：
加强（相长干涉）： 减弱（相消干涉）： 干涉时能量在空间重新分布，非简单叠加。
非相干叠加时：I = I₁ + I₂。
]]></description><link>六、波的叠加原理与波的干涉.html</link><guid isPermaLink="false">六、波的叠加原理与波的干涉.md</guid><pubDate>Tue, 23 Jun 2026 09:45:04 GMT</pubDate></item><item><title><![CDATA[五、惠更斯原理与波的衍射]]></title><description><![CDATA[
波前上每一点都可看作新的子波源。
所有子波的包迹即为下一时刻的新波前。
可解释衍射、反射、折射等现象。 波绕过障碍物边缘继续传播的现象。
衍射是波动特有的现象，任何波动都存在衍射。
障碍物尺寸与波长相比越小，衍射现象越明显。
尺寸远小于波长时，衍射虽明显，但能量较弱，不易观察到。
]]></description><link>五、惠更斯原理与波的衍射.html</link><guid isPermaLink="false">五、惠更斯原理与波的衍射.md</guid><pubDate>Tue, 23 Jun 2026 09:43:56 GMT</pubDate></item><item><title><![CDATA[四、波的能量]]></title><description><![CDATA[
动能： 势能： 总机械能： 动能与势能相位相同，同步变化。
质元在平衡位置时，动能、势能、总机械能均最大。
质元在最大位移处，三者均为零。
质元机械能不守恒，波动过程就是能量传播过程。
与简谐振动的能量变化规律完全不同（谐振子动能大时势能小，二者相位相反）。 能量密度： 平均能量密度： 平均能流密度（波的强度）： 波强与振幅平方成正比：I ∝ A²。
]]></description><link>四、波的能量.html</link><guid isPermaLink="false">四、波的能量.md</guid><pubDate>Tue, 23 Jun 2026 09:41:34 GMT</pubDate></item><item><title><![CDATA[三、平面简谐波的波函数]]></title><description><![CDATA[
已知点先动（波向右传）→ 取 "−"。
已知点后动（波向左传）→ 取 "+"。 x 固定 → 该处质点的振动方程。
t 固定 → 该时刻的波形图。
x、t 均变 → 波形传播过程。
同一波线上两点的相位差： 同一质点在不同时刻的相位差： ]]></description><link>三、平面简谐波的波函数.html</link><guid isPermaLink="false">三、平面简谐波的波函数.md</guid><pubDate>Tue, 23 Jun 2026 09:40:32 GMT</pubDate></item><item><title><![CDATA[二.机械波的产生与传播]]></title><description><![CDATA[1.产生条件
波源：做机械振动的物体； 弹性介质：能传播振动的连续介质。 传播的是振动状态、相位和能量； 沿传播方向，前方质点的相位落后于波源； 介质中各质点均在平衡位置附近振动，不随波前进。 波线：波的传播方向线； 波面：相位相同的点组成的面； 波前：最前面的波面； 在各向同性介质中，波线⊥波面。 波速由介质性质决定，与波源无关； 同一固体中：纵波波速 &gt; 横波波速； 波速 ≠ 质点振动速度（两者概念不同）。
]]></description><link>二.机械波的产生与传播.html</link><guid isPermaLink="false">二.机械波的产生与传播.md</guid><pubDate>Tue, 23 Jun 2026 09:32:04 GMT</pubDate></item><item><title><![CDATA[一、波动与振动的基本关系]]></title><description><![CDATA[振动是波动的根源，波动是振动在空间中的传播过程。机械波是机械振动在连续弹性介质中传播形成的。波动传播的是：振动状态（相位）、能量，介质质点本身并不随波迁移。]]></description><link>一、波动与振动的基本关系.html</link><guid isPermaLink="false">一、波动与振动的基本关系.md</guid><pubDate>Tue, 23 Jun 2026 09:30:24 GMT</pubDate></item><item><title><![CDATA[大学物理2]]></title><description><![CDATA[<a data-href="第七章 机械波" href="第七章-机械波.html" class="internal-link" target="_self" rel="noopener nofollow">第七章 机械波</a><br>
<a data-href="第八章 波动光学" href="第八章-波动光学.html" class="internal-link" target="_self" rel="noopener nofollow">第八章 波动光学</a><br>
<a data-href="第14章 气体动理论" href="第14章-气体动理论.html" class="internal-link" target="_self" rel="noopener nofollow">第14章 气体动理论</a><br>
<a data-href="第十五章 热力学基础" href="第十五章-热力学基础.html" class="internal-link" target="_self" rel="noopener nofollow">第十五章 热力学基础</a>]]></description><link>大学物理2.html</link><guid isPermaLink="false">大学物理2.md</guid><pubDate>Tue, 23 Jun 2026 09:14:08 GMT</pubDate></item></channel></rss>